化学热化学方程式

在理想状态下一根棍子的热传导，配上均匀的边界条件。
方程式如下：
其中u=u(t,x) 是t和x的双变量函数。
x是空间变量，所以x∈ [0,L]，其中L表示棍子长度。t是时间变量，所以t≥ 0。 假设下述初始条件
其中函数f是给定的。再配合下述边界条件
让我们试着找一个非恒等于零的解，使之满足边界条件 (3) 并具备以下形式：
这套技术称作分离变量法。现在将u代回方程式 (1)，
由于等式右边只依赖x，而左边只依赖t，两边都等于某个常数 − λ，于是：
以下将证明 (6) 没有 λ ≤ 0 的解：
假设 λ < 0，则存在实数B、C使得 从 (3) 得到 于是有B= 0 =C，这蕴含u恒等于零。 假设 λ = 0，则存在实数B、C使得 仿上述办法可从等式 (3) 推出u恒等于零。 因此必然有 λ > 0，此时存在实数A、B、C使得 从等式 (3) 可知C= 0，因此存在正整数n使得 由此得到热方程形如 (4) 的解。
一般而言，满足 (1) 与 (3) 的解相加后仍是满足 (1) 与 (3) 的解。事实上可以证明满足 (1)、(2)、(3) 的解由下述公式给出。

热传导方程式（或称热方程）是一个重要的偏微分方程，它描述一个区域内的温度如何随时间变化。热传导在三维的等方向均匀介质里的传播可用方程式表达，其中u =u(t, x, y, z) 表温度，它是时间变量 t 与 空间变量 (x,y,z) 的函数。 /是空间中一点的温度对时间的变化率。 uxx, uyy 与 uzz 温度对三个空间坐标轴的二次导数。k决定于材料的热传导率、密度与热容。如果考虑的介质不是整个空间，则为了得到方程唯一解，必须指定 u 的边界条件。如果介质是整个空间，为了得到唯一性，必须假定解的增长速度有个指数型的上界，此假定吻合实验结果。

方程式公式小学如下：

一、顺口溜

一般方程很简单，具体数字帮你办，加减乘除要相反。特殊方程别犯难，减去除以未知数，加上乘上变一般。若遇稍微复杂点，舍远取近便了然。

二、具体分析

我们可以把课本中出现的方程分为三大类：一般方程，特殊方程，稍复杂的方程。形如：x+a=b，x-a=b，ax=b，x÷a=b这几种方程，我们可以称为一般方程。形如：a-x=b，a÷x=b这两种方程，我们可以称为特殊方程。形如：ax+b=c，a（x-b）=c这两种方程，我们可以称为稍复杂的方程。

我们知道，对于一般方程，如果方程是加上a，在利用等式的性质求解时，会在方程的两边减去a，同样，如果方程是减去a，在利用等式的性质求解时，会在方程的两边加上a，乘和除以也是一样的，换句话说，加减乘除是相反的，并且加减乘除的都是一个具体的数字。总结一句话就是：一般方程很简单，具体数字帮你办，加减乘除要相反。

对于特殊方程，减去和除以的都是未知数x，求解时，减去未知数那就加上未知数，除以未知数那就乘未知数，符号也是相反的，这样方程也就变换成了一般方程，总结为：特殊方程别犯难，减去除以未知数，加上乘上变一般。

对于稍复杂的方程，我教给孩子们的方法是，“舍远取近”的方法，意思是，离未知数x远的就先去掉，离未知数x进的先看成整体保留，通过变换，方程就变得简单，一目了然。总结为：若遇稍微复杂点，舍远取近便了然。

铜粉加热的化学反应方程式如下：

2Cu+O2=2CuO（条件：加热）

用儿童诗的格式写出对大自然的热爱，详细例举如下：

一、《初春》：

1、朋友，是春天了，驱散忧愁，揩去泪水，向着太阳微笑，虽然还没有花的洪流，冲毁冬的镣铐。奔泻着酩酊的芬芳，泛滥在平原山坳，虽然还没有鸟的歌瀑，飞溅起万千银珠，四散在雾蒙蒙的拂晓，滚动在黄昏的林荫道。

2、但等着吧，一旦惊雷起，乌云便仓皇而逃，那是最美最好的梦。如果你侧耳倾听，已有几朵小小的杜鹃，使天地温暖。

二、 《乡村里的音籁》：

1、小舟在垂柳荫间缓泛，一阵阵初秋的凉风，吹生了水面的漪绒，吹来两岸乡村里的音籁。我独自凭着船窗闲憩，静看着一河的波幻，静听着远近的音籁，又一度与童年的情景默契。这是清脆的稚儿的呼唤，田场上工作纷纭，竹篱边犬吠鸡鸣，但这无端的悲感与凄惋。

2、白云在蓝天里飞行，我欲把恼人的年岁，我欲把恼人的情爱，托付与无涯的空灵――消泯，回复我纯朴的，美丽的童心，像山谷里的冷泉一勺，像晓风里的白头乳鹊，像池畔的草花，自然的鲜明。